一、偏硼酸钡晶体喇曼光谱的群论分析（论文文献综述）
桑士晶[1]（2019）在《钽铌酸钾钠单晶结构相变及电光性能研究》文中指出钽铌酸钾钠(K1-x-x Nax Nb1-y-y TayO3,简称KNNT)晶体因其优秀的电光系数和安全无污染的特性受到了人们的广泛关注。然而,由于大尺寸、高质量的KNNT单晶制备困难,目前其性能研究都是基于透明陶瓷展开。陶瓷的光学透过率较低,各向异性不明显,不利于光学应用和性能研究。因此,本文对KNNT单晶的生长方法、结构相变和电光性能开展了系统的研究。采用顶部籽晶助溶剂法生长了多种组分的(K0.56Na0.44)(Nb1-y-y Tay)O3单晶,y=0.220.38。针对单晶生长过程中可能出现的结构缺陷采取相应的控制方法,单晶的长宽可达12 mm、高度可达13 mm;K、Na组分偏差大于Nb、Ta,轴向组分偏差大于径向;通过XRD测试发现KNNT均为正交相,晶格常数随Ta含量增加而降低,当Ta为38 mol%时,有向四方相转变的趋势。生长的KNNT单晶从尺寸上和质量上均已满足性能研究的要求。研究了KNNT单晶的介电、光学透射、吸收和能带等基本性质。使用介电温谱发现TO-T和TC随Ta含量线性变化;根据透射光谱,KNNT在可见光区具有高透明度和低吸收,极化之后透明度更好;利用光学带间跃迁拟合,得出能带宽度和参与跃迁的声子能量,并与拉曼光谱中的声子振动波数相结合,发现常温下声子υ1起主要作用,70118℃时声子υ5增强,120℃以上声子υ’5在四方相区间得到了明显增强。根据晶体的透射光谱来进行结构相变的表征,可以实现无损、远距离的实时检测,是一种值得发展的技术。开展了KNNT65/35单晶结构相变的拉曼光谱研究。测试了不同条件下的拉曼光谱,包括经典和偏振的拉曼光谱及其随温度的变化。发现了KNNT单晶的12个特征峰,分析峰位和强度,确定其对应的振动模式。在此基础上,研究了KNNT的变温拉曼光谱,分析了拉曼峰频移、增强和简并的物理机制;确定了其相变过程为:室温时为正交相,70℃时转变为四方相,220℃时转变为立方相;并用介电温谱和XRD进行了验证。使用偏振拉曼光谱研究了KNNT内部的微观对称性,根据mm2点群单晶的拉曼张量和拉曼选择定则确认了KNNT的各声子模式的特征频率和禁戒规律,发现自发极化会增强与其同向的拉曼振动的能量,使其发生蓝移,与其垂直的拉曼振动则不受影响。开展了KNNT的电光性能研究。选择尺寸大、质量好的KNNT65/35单晶进行电光性能测试。使用布儒斯特角法测量了单晶的主轴折射率,并用椭偏仪法研究了主轴折射率的色散关系,给出了Sellmeier方程。根据晶体光学理论,计算了mm2点群对称性单晶的折射率椭球在外加电场下的变化规律,也就是线性电光效应满足的公式,并分析了压电效应对电光效应的影响。根据得到的电光理论,搭建了电光系数测试系统,使用Mach-Zehnder干涉法和单光束PSA补偿法分别测量了KNNT65/35单晶的纵向和剪切线性电光系数。KNNT单畴电光晶体的电光性能非常优异,γ33可达270 pm/V,是铌酸锂单晶的8.5倍。根据晶体对称性的唯象理论,使用坐标旋转的方法,研究了KNNT单晶线性电光系数的三维空间取向分布。发现γ13和γ42不需要旋转来获得性能提升;γ51可以绕z轴旋转90°,γ23可绕[011]c轴旋转54.5°,γ33可以绕[011]c轴旋转50.85°,来获得性能的提升。得益于其较大的切向电光系数,取向优化后,KNNT65/35单晶的线性电光系数γ33由270 pm/V增大到693 pm/V,是铌酸锂的22倍以上,是一种非常优秀的线性电光晶体。
刘善德[2]（2014）在《新型α-BaTeMo2O9晶体拉曼激光器研究》文中研究表明受激拉曼散射属于光学三阶非线性范畴,是实现激光频率变换的有效途径之一。拉曼散射光的光谱范围可以覆盖紫外到近红外波段,因而在信息科学、激光测量、激光医疗及国防等领域都有重要的应用价值。而基于晶体拉曼增益介质的全固体拉曼激光器,因晶体材料粒子浓度大、体积小、拉曼增益系数高、热学和机械加工性能优良而备受关注,已成为拉曼激光器的研究热点。目前来讲,比较常用的拉曼晶体材料主要有BaWO4、KGW、Nd:YVO4、Nd:GdVO4等晶体,但因每一种晶体都有其使用的局限性,且输出波长依赖于晶体的晶格振动模式。因而,人们去追逐和探索一些新型实用拉曼晶体材料的脚步从未停歇,这些晶体材料具有丰富的拉曼振动模式、大的拉曼增益系数、良好的热学及机械加工性能、高的激光损伤阂值、以及优良的晶体生长习性。α-BaTeMo2O9（α-BTM）晶体就是新型拉曼晶体材料的优秀代表。本论文对新型α-BTM晶体拉曼激光器进行了全面的分析和实验研究。α-BTM晶体是由山东大学晶体材料国家重点实验室生长,具有大的晶体尺寸、宽的通光波段、丰富的拉曼振动模式,适中的稳态拉曼增益系数和热导率,较高的激光损伤阈值。首先,基于晶体的结构,论文从理论上对其所有的振动模式进行分类,并计算了不同拉曼几何配置下的拉曼散射效率,找到了拉曼振动峰与原子振动基团的对应关系；通过自发拉曼光谱比较法,计算了α-BTM晶体Z（XX）Z拉曼配置下的稳态拉曼增益系数；在理论分析的基础上,实验上全面的研究了在不同泵浦条件下,α-BTM晶体的受激拉曼散射输出特性,分别实现了一阶、二阶和三阶斯托克斯拉曼激光的高效输出及其二阶和三阶拉曼激光的同时输出,研究结果表面,α-BTM晶体是一种优良的拉曼增益材料,具有实用化的潜力,具体论文研究内容如下：1、对α-BTM晶体的晶体结构、基本的热学和光学性质进行简单介绍,根据其晶体结构特点,理论上对其312个晶格振动模式进行分类：Г=78A1+78A2+78B1+78B2,且这些振动模式都具有拉曼活性,计算了α-BTM晶体的拉曼散射效率,分别给出了四种晶格振动模式所对应的偏振拉曼光谱几何配置；实验上分别测试了X、Y及Z方向通光的自发偏振拉曼光谱,实验结果与理论计算数据吻合；给出了原子振动基团与拉曼频移峰之间的关系,最强拉曼散射频移峰-900cm1是Mo-O-Mo的反对称振动产生。（第二章）2、详细地介绍了几种常用的自发拉曼增益系数计算方法,用自发拉曼光谱比较法计算了α-BTM晶体Z（XX）Z拉曼配置下的稳态拉曼增益系数,其大小约为2.4cm/GW@1.06μm;建立了内腔、外腔拉曼激光器速率方程,从理论上可以对实验进行指导；首次实现了a-BTM晶体的一阶斯托克斯拉曼激光器输出：采用闪光灯泵浦Nd:YAG激光器外腔泵浦方式,实现了15.1mJ,1.178μm—阶斯托克斯拉曼激光输出,光光转换效率为31.5%；采用脉冲LD泵浦Nd:YAG/Cr4+:YAG内腔泵浦方式,实现了1.07mJ,1.178μm拉曼激光输出,重复频率670Hz,从LD到一阶斯托克斯激光的光光转换效率和斜效率分别是10%和13.8%,对激光的脉冲形状进行了定性分析,这种百赫兹重频的短脉冲激光器在激光测距方面有其潜在的应用价值；将α-BTM晶体置于Nd:YLF模块声光调Q激光谐振腔中,实现了2.7W,1.1641μm拉曼激光输出,获得的最高单脉冲能量和峰值功率分别是1.08mJ和67.5kW。（第三章）3、在一阶斯托克斯拉曼激光的实验研究基础上,对谐振腔进行优化设计,采用Nd:YLF模块内腔泵浦方式,实现了α-BTM晶体二阶斯托克斯拉曼激光输出,最大输出功率、单脉冲能量和峰值功率分别为1.37W、0.55mJ和137kW；采用大能量灯泵Nd:YAG激光器泵浦,实现了二阶和三阶双波长拉曼激光同时输出,最大总输出能量为27.3mJ,包含20.1mJ的1.32μm二阶斯托克斯激光和7.2mJ的1.5μmm三阶斯托克斯激光,光光转换效率为35.9%,斜效率为54.5%,并对不同输出耦合条件下,二阶、三阶斯托克斯激光的能量输出关系进行了分析。（第四章）4、理论分析了激光晶体和拉曼增益介质的热效应问题,分别给出了两者的热焦距表达式；为获得更高能量的1.5μm人眼安全波段激光输出,对谐振腔进行了优化设计,采用灯泵的Nd:YAG激光器作为泵浦,实现了16.5mJ的拉曼激光输出,其中1.5μm的输出能量为14.5mJ,1731nm四阶斯托克斯波长输出能量为2mJ,整体光光转换效率和斜效率为21.7%和32.6%。最高泵浦能量下,三阶和四阶拉曼激光的脉冲宽度分别是8.6ns和5.2ns。（第五章）论文的主要创新工作包括：1、理论上系统的研究了α-BTM晶体拉曼光谱特性,包括：拉曼振动形式的分类、拉曼散射效率的计算以及拉曼振动峰与原子振动基团的关系。2、测试了不同拉曼几何配置下的自发偏振拉曼光谱,计算了α-BTM晶体Z（XX）Z配置下的拉曼增益大小约为2.4cm/GW@1.06μm。3、首次实现了α-BTM晶体一阶斯托克斯拉曼激光输出,在不同的激光泵蒲条件下,实现了最高输出能量为15.1mJ,最大输出功率2.7W,输出波长在1.17μm。4、研究了α-BTM晶体二阶和三阶斯托克斯同时输出特性。实现了20.1mJ的1.32μm和7.2mJ的1.5μm拉曼激光同时输出。5、通过谐振腔的优化设计,获得了14.5mJ,1.5μm人眼安全波段激光输出和2mJ,1.73μm四阶斯托克斯激光输出,光光效率和斜效率达到21.7%和32.6%。
陈彬[3]（2006）在《飞秒激光诱导晶体形成及其机理的研究》文中研究指明近年来，随着对飞秒激光研究的不断深入，飞秒激光诱导物质微结构引起了越来越多的关注。利用飞秒激光诱导玻璃与晶体微结构可以进一步发掘材料的新性质、新功能。目前，在玻璃与晶体中诱导微结构变化在高密度光存储、光波导、光子晶体、三维显示器件以及三维光器件等的应用已成为世界性的前沿课题。本文从实验上和理论上研究了飞秒激光诱导玻璃中晶体形成与相变。利用飞秒激光在玻璃中诱导晶体形成，研究了晶体形成的机制；并通过飞秒激光诱导出晶体相变，深入研究了相变的规律；理论上对飞秒激光诱导晶体与晶体相变的机制进行了分析，系统研究了飞秒激光诱导玻璃内晶体的形成与晶体相变的成因；探讨了飞秒激光诱导微结构的潜在应用。本文首先利用飞秒激光在玻璃中诱导出偏硼酸钡晶体、铌酸锂晶体、锐钛矿与Ba2TiO4晶体，系统地研究了晶体形成的机制。利用飞秒激光对硼酸盐玻璃诱导，在硼酸盐玻璃内形成低温相与高温相偏硼酸钡晶体，详细讨论了飞秒激光诱导下硼酸盐玻璃的微结构变化。实验中首次观察到由于冲击波效应形成晶体的环形分层结构，以及低温相与高温相偏硼酸钡晶体的分布规律，并在晶体形成晶体的同时，观察到由于微爆炸而形成的空洞结构。飞秒激光诱导钛酸盐玻璃形成了锐钛矿晶体和Ba2TiO4晶体。利用拉曼光谱在钛酸盐玻璃内分层、分区研究，发现了锐钛矿晶体与Ba2TiO4晶体形成与激光参数之间的关系，在激光焦点区域实现了锐钛矿晶体与Ba2TiO4晶体的分层共存。利用飞秒激光在铌酸盐玻璃内诱导出铌酸锂晶体，控制飞秒激光的参数，在玻璃内部的任意空间内诱导出光学中的“硅材料”铌酸锂晶体。其次，利用飞秒激光诱导偏硼酸钡晶体、铌酸锂晶体等晶体相变。飞秒激光诱导偏硼酸钡晶体，在高温相偏硼酸钡晶体内部诱导形成了低温相偏硼酸钡晶体，初步分析了相变不完全的原因。在未经抛光的铌酸锂晶体表面诱导出光栅结构，并形成了其它晶相。本文以硼酸盐玻璃为例，对飞秒激光诱导晶体与晶体相变的机制进行了理论上的探讨，重点研究了光电离与雪崩电离、等离子体的自由载流子吸收、微爆炸、动态平衡、基团重组、热扩散等，系统分析了飞秒激光诱导玻璃内晶体的形成与晶体相变的成因。飞秒激光辐照硼酸盐玻璃的初始能量的沉积是由于多光子吸收与雪崩电离的结果，等离子体密度很高时就能在局部区域强烈地吸收激光能量，从而产生高密度超热高压等离子体，导致微爆炸；由此长时间的辐照会在玻璃内部形成一个空洞结构，外围的材料则会形成一个较大的温度梯度；高温高压下，玻璃中的化学键断裂，组成玻璃的基团开始重组；激光辐照结束，这一区域的材料的快速不均匀冷却使得硼酸盐玻璃上形成了高温相与低温相两种结构类型的偏硼酸钡晶体。此外，飞秒激光的高重复率也是形成晶体的关键。飞秒激光技术能使固体材料中微结构基元重新组合，改变其性能，开拓了同质异构形成规律的新途径，也是研究晶体结构与性能的新方法。本文从玻璃与晶体的结构基元出发，系统研究了硼氧六元环、钛氧八面体、铌氧八面体等微结构基团在飞秒激光作用下的演变，分析了玻璃与晶体微结构特征，为指导功能晶体生长实践和促进实际晶体生长理论发展提供了科学依据。同时利用飞秒激光诱导玻璃中晶体形成与相变可以将各种不同功能的光子微结构集成在玻璃与晶体内部，为探索和研究微光学器件的发展起到了重要的作用，为光学集成技术的发展提供了一种新思路。
尤静林[4]（2006）在《高温拉曼光谱创新技术、光谱计算和在无机化合物微结构研究中的应用》文中指出物质微结构研究及其相关科学技术是物理学和材料科学的交叉领域中基础研究与应用研究相结合的新的学科生长点和新材料的源泉。物质微结构研究将揭示不同层次的微结构与性能的相互关系，并在此基础上，按所需特定功能去进行微结构设计，借助于当代先进实验技术获得和改造各种先进材料，并揭示其内涵深刻的物理化学过程和特殊效应。高温状态的物质结构研究，特别是高温熔体的研究已引起包括冶金、地质、晶体生长、光谱学和计算化学等诸多学科的关注和重视，也取得了一些重要进展。本文综述了包括X-ray衍射（散射）、核磁共振谱和拉曼散射光谱等实验方法，以及量子化学、经典力学基础上的分子模拟和耦合计算等理论方法，阐明了相关研究的基本原理和特点，分析和评估了各类方法的优势和欠缺，并以此作为研究方向和研究手段考量的依据。拉曼光谱因其在高温下的应用潜力，确立成为本学位论文的基本实验手段，同时引入量子化学从头计算等方法加以理论阐释。上海大学现代冶金与材料制备重点实验室在原有JY U1000型双光栅单色仪的基础上，配置了Olympus BH-2微区分析用显微镜和Leitz microscopic heating stage 1350型显微热台，探测器为单道扫描，光源采用Ar＋514．5 nm或488．0 nm激发线，实现了高温达1600 K的显微拉曼（micro-Raman）。此外，还运用光谱信号的时间分辨检测技术，激光光源采用铜蒸气或半导体脉冲激光器，实现了可达2023 K温度下的宏观拉曼（macro-Raman）。这两项改造在高温物质（固态和液态）的拉曼光谱测量中，有效地抑制了背景的强烈热辐射，获得了满意的效果。不仅如此，创新性地将增强型电荷耦合探测器（ICCD）与可见脉冲激光同步耦合在JY LabRam HR800型拉曼光谱仪上，实现了累积时间分辨和空间分辨耦合的新一代的高温拉曼光谱技术。硅酸盐是地球上极为丰富的物质，涉及冶金、玻璃、陶瓷和地质岩浆等许多学科领域，其结构和性能及其相互关系一直令人关注，因此，硅酸盐微结构研究具有十分重要的意义。本文总结了前人在硅酸盐微结构方面的研究成果，设计了具有结构代表性的硅酸盐离子簇系列，采用量子化学从头计算优化几何构型和实施了拉曼光谱的计算，同时定义和提出了硅氧四面体应力指数（SIT）的概念，有效地归纳了非桥氧对称伸缩振动频率与SIT的内在关联，沟通了一系列稳定局部结构的电子和几何因素，提升了硅酸盐微结构拉曼光谱表征的特征性和实用性．这些成果能较好地应用于硅酸盐晶体结构和拉曼光谱的诠释；也有利于硅酸盐玻璃拉曼光谱特征的描述，特别是解释了硅酸盐不同微结构单元偏拉曼光谱的不对称性；在引入振动频率的温度系数后，也有利于对硅酸盐熔体拉曼光谱的解读。从实验和理论计算上系统地考察了碱金属系列阳离子对离子簇微结构和其拉曼光谱地影响。结果表明，不同的阳离子对离子簇局部几何结构影响甚微，也没有引起非桥氧对称伸缩振动频率的显着不同，但是却对其拉曼散射截面产生显着的改变。电子结构的计算同时表明，半径较大的阳离子可以提升非桥氧键的共价性成分，从而导致更大的拉曼散射截面。同时，对拉曼光谱中“奇异”现象如相邻Q3与Q4间的“邻位增强”效应在电子云结构层次上进行了较好的说明。碱金属和碱土金属硅酸盐晶体的温致变化以及相应玻璃和熔体的光谱研究表明，拉曼光谱具有较好的结构分辨本领以及高温原位观察特性，十分适合于温致相变的研究．硅酸盐熔体的拉曼光谱虽然缺乏较高的信噪比，但却反映了熔体中离子簇宽泛分布的本质。通过对熔体光谱的解谱，可以有助于了解微结构单元温致变化的规律，为沟通硅酸盐结构和性能的关系奠定基础。将自主开发的宏观和显微以及累积时间和空间耦合分辨的高温拉曼光谱新技术应用于多项基础的研究工作，涉及冶金熔渣、晶体生长、玻璃化学、地球化学、功能材料等诸多领域，研究对象包括无机聚合体系（磷酸盐和硼酸盐）、熔盐（硝酸盐和碳酸盐）、陶瓷功能材料、纳米材料和制备以及晶体生长原位检测等。通过对多种物质结构形态，晶体、玻璃和熔体的光谱测量、分析和比较，以及原位观察温致相变过程，可以得出，高温拉曼光谱技术是物质相诊断和结构研究的强有力工具，并为观察物质高温状态和熔体的结构及其变化提供了实验研究的可能和便捷，特别是在材料制备和高温熔体法晶体生长边界层的结构变化研究中更是提供合适的原位实验手段。探索和揭示了高温下物质在分子水平其微观结构随化学组成与温度的变化和规律，以及与物质宏观性质的相互关系，且有力地促进多种新技术和新材料的开发，其中，尤为突出了高温和熔融条件下物质微结构及其拉曼光谱的特点。同时，采用相关的结构和谱学计算方法，并结合其它相关研究手段，诠释了所获得的实验拉曼光谱，深化了对物质微结构基元的认识，为沟通物质微结构和宏观性能的相互关系提供了良好的基础。
鲁波[5]（2005）在《飞秒激光与大气、玻璃以及晶体相互作用若干现象的研究》文中研究说明飞秒激光技术推动了强场物理、材料物理等相关学科的迅猛发展。它的超高、超强特性以及极高的时间分辨特性为进一步研究物质世界提供了新的方法。飞秒激光与物质相互作用发现了许多有趣的现象。这些领域具有巨大的应用前景，受到了学术界的高度重视。 本文开展的主要工作以及得到的结论概括如下： 第一部分：飞秒激光与大气的相互作用。 1) 研究了飞秒激光在大气中的传输特性。数值模拟结果表明在低功率入射、大气没有被电离的情况下，随着传输距离或入射功率的增加，频谱逐渐展宽。这对超连续谱的产生和应用具有重要的理论指导意义。 2) 探讨了圆锥辐射角随着波长的变化关系。理论分析表明离泵浦波长越远的新生波长发散角越大。结合自相位调制和衍射公式解释了这一圆锥辐射现象。根据这一理论，可以构建丝截面上的光强分布，它也将变成测量丝强度剖面的方法。 第二部分：飞秒激光与硼酸盐和钛酸盐的相互作用。 1) 高重复率的飞秒激光与硼酸盐玻璃的相互作用 1．用晶体生长的基元理论解释了飞秒激光辐照硼酸盐玻璃后结构的变化。在玻璃无规则网络结构中，存在着与晶体中相同或者相近的基团。激光辐照后，在飞秒激光场引起的高温高压下，硼酸盐玻璃的网络结构被破坏，价键发生断裂，生长基元遵循能量最低的原理进行微结构的重排，形成了β-BaB2O4晶体。 2．用共焦显微喇曼的mapping，研究了飞秒激光辐照硼酸盐玻
连宇翔[6]（2004）在《含铁分子筛中不同铁物种的紫外拉曼光谱研究》文中研究说明含铁分子筛作为一种新型催化剂,在烷烃异构化、NOx 的催化分解消除、甲烷和苯的部分选择氧化等反应中表现出比较高的催化活性。研究含铁分子筛中不同铁物种的结构与催化活性的关系有着极其重要的意义。本论文主要通过紫外共振拉曼光谱,并结合其他一些表征手段,系统地对含铁分子筛中的不同铁物种进行了表征。通过244 nm激发的紫外拉曼光谱的共振增强效应可以很好的鉴定分子筛中的骨架位铁原子;而325 nm激发的紫外拉曼光谱则主要与表面态铁物种的结构有关。通过紫外拉曼光谱研究了表面态铁物种与骨架位铁物种在不同后处理过程中的演变,发现不同的铁物种其演化规律不同:表面铁物种相对于骨架铁物种更容易被破坏掉。通过不同铁含量的分子筛中铁物种谱峰的相对强度的变化还可以给出分子筛中骨架位铁物种与表面铁物种的相对强度,结果显示,以我们这种合成方法合成的铁硅分子筛其中的骨架位铁原子的含量最大为大约0.006（铁/硅摩尔比）,而当分子筛中铁含量高于0.006（铁/硅摩尔比）时,表面铁物种的含量则相对于分子筛中的铁含量线性增加,说明这种表面铁物种必须在骨架位铁物种出现以后才能生成。我们推测,表面铁物种是通过化学键键合在分子筛中骨架位硅原子被铁原子取代后形成的Br?nsted 酸性位上的。通过紫外拉曼光谱也对其他含铁分子筛进行了表征, 通过不同的激发线激发的紫外拉曼光谱可以很好的区分分子筛中骨架位铁物种与表面铁物种。还通过紫外拉曼光谱,并结合紫外-可见吸收光谱还研究了铁硅分子筛中骨架位铁物种在水热晶化过程的演化机理。通过准原位紫外拉曼光谱和紫外-可见吸收光谱我们发现,不同的水热合成条件其骨架位铁物种的演化机理也不同。在酸性含氟体系中,通过紫外拉曼光谱和紫外-可见吸收光谱在未完全晶化的凝胶态样品中即检测到一个四配位的铁-硅氧配位结构,由此推测此结构在水热晶化过程中逐步转变为骨架位铁物种;而在碱性非含氟体系中则未在未完全晶化的凝胶态中检测到此物种,四配位的骨架位铁物种直到分子筛的孔道结构形成后才被检测到,由此推测在碱性非含氟体系中先形成分子筛规整孔道结构,再形成骨架位的铁物种。
杨延勇,张光寅,吴柏昌[7]（1987）在《低温相偏硼酸钡晶体的红外反射光谱》文中研究表明本文报道了新型非线性材料——低温相偏硼酸钡晶体在室温下两种不同偏振成份的红外反射光谱(100—4000cm-1波段),得到了200cm-1以上频率范围内振动模的横模和纵模频率。利用“层状分子性结构”模型,参照喇曼光谱实验结果,对该晶体内振动模的归属给出了分析指认。
张光寅,杨延勇,吴柏昌[8]（1985）在《偏硼酸钡晶体晶格振动的群论分析与喇曼光谱》文中指出本文对新型紫外倍频晶体偏硼酸钡（β-BaB2O4）的晶格振动进行了群论分析。该晶体的空间群为C34（R3）。用位置对称性方法对它的振动模的对称性进行分类,得到:P=126A+126E,全部振动模均为极性晶格振动模。我们还计算了各种几何配置下晶体的喇曼散射效率。同时,本工作首次获得偏硼酸钡晶体在各种不同几何配置下的喇曼散射光谱。运用群论分析的结果,利用“层状分子性结构”模型,对谱图出给了初步识别。
杨延勇,张光寅[9]（1984）在《β-BaB2O4晶体的红外反射光谱》文中研究表明 新型紫外倍频晶体β-BaB2O4（偏硼酸钡）具有很宽的透光波段及很高的倍频转换效率,其有效倍频系数约为KDP的六倍,与其它非线性性能较好的有机晶体相比,它还具有抗潮解性强和机械性能好等优点。此外,该晶体不仅在紫外倍频方面达到了国际领先水平,而且在红外接收方面也具有相当的潜力。为全面了解β-BaB2O4晶体的结构与性能,深入研究其晶格振动是非常必要的。
张光寅,杨延勇[10]（1983）在《偏硼酸钡晶体喇曼光谱的群论分析》文中研究指明一、引言由中国科学院福建物质结构所陈创天等同志首先发现的晶体"β-BaB2O4"是一种很有希望的新型紫外倍频晶体。已引起国内外普遍重视。为全面了解该晶体结构与性能,深入研究其晶格的振动是很有必要的。我们用群论的方法对
二、偏硼酸钡晶体喇曼光谱的群论分析（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、偏硼酸钡晶体喇曼光谱的群论分析（论文提纲范文）
（1）钽铌酸钾钠单晶结构相变及电光性能研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第1章 绪论 |
| 1.1 研究背景及研究的目的和意义 |
| 1.2 电光晶体的发展历史 |
| 1.2.1 常用的电光晶体 |
| 1.2.2 钙钛矿型电光晶体 |
| 1.3 铌酸钾钠基材料的发展现状 |
| 1.3.1 铌酸钾钠的发展现状 |
| 1.3.2 铌酸钾钠基单晶生长的研究现状 |
| 1.3.3 铌酸钾钠基材料拉曼光谱的研究现状 |
| 1.3.4 铌酸钾钠基材料电光性质的研究现状 |
| 1.3.5 研究现状分析及存在的问题 |
| 1.4 本文的主要研究内容 |
| 第2章 钽铌酸钾钠单晶的生长 |
| 2.1 引言 |
| 2.2 钽铌酸钾钠单晶的生长方法 |
| 2.3 单晶结构缺陷的成因及控制方法 |
| 2.4 钽铌酸钾钠单晶的组分与均匀性分析 |
| 2.5 钽铌酸钾钠单晶的晶格结构 |
| 2.6 本章小结 |
| 第3章 钽铌酸钾钠单晶的介电与基本光学性质 |
| 3.1 引言 |
| 3.2 钽铌酸钾钠单晶的介电性质 |
| 3.3 钽铌酸钾钠单晶的光学透射和吸收性质 |
| 3.4 钽铌酸钾钠单晶的光学能带结构性质 |
| 3.4.1 钽铌酸钾钠单晶的光学带间跃迁 |
| 3.4.2 钽铌酸钾钠单晶光学带间跃迁的温度特性 |
| 3.4.3 钽铌酸钾钠单晶光学带间跃迁的拉曼光谱研究 |
| 3.5 本章小结 |
| 第4章 钽铌酸钾钠单晶结构相变的拉曼光谱研究 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 钽铌酸钾钠单晶室温拉曼光谱的洛伦兹分析 |
| 4.3 钽铌酸钾钠单晶结构相变的拉曼光谱研究 |
| 4.3.1 钽铌酸钾钠的变温拉曼光谱 |
| 4.3.2 v_5振动模式分裂和简并的物理机制 |
| 4.4 钽铌酸钾钠单晶结构的偏振拉曼光谱研究 |
| 4.4.1 偏振拉曼选择定则 |
| 4.4.2 铁电自发极化对钽铌酸钾钠单晶拉曼散射的影响 |
| 4.4.3 钽铌酸钾钠单晶温度诱导相变的偏振拉曼光谱研究 |
| 4.5 本章小结 |
| 第5章 钽铌酸钾钠单晶的线性电光性能研究 |
| 5.1 引言 |
| 5.2 钽铌酸钾钠单晶的主轴折射率及其色散 |
| 5.3 钽铌酸钾钠单晶的线性电光性能 |
| 5.3.1 钽铌酸钾钠单晶的电光效应 |
| 5.3.2 钽铌酸钾钠单晶的线性电光系数全矩阵 |
| 5.3.3 钽铌酸钾钠单晶线性电光性能的取向优化 |
| 5.4 本章小结 |
| 结论 |
| 参考文献 |
| 攻读博士学位期间发表的论文及其它成果 |
| 致谢 |
| 个人简历 |
（2）新型α-BaTeMo2O9晶体拉曼激光器研究（论文提纲范文）
| 目录 |
| CONTENTS |
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 第一章 绪论 |
| §1.1 受激拉曼散射 |
| §1.1.1 受激拉曼散射的原理 |
| §1.1.2 稳态(瞬态)受激拉曼散射 |
| §1.1.3 自聚焦效应与受激拉曼散射 |
| §1.2 拉曼增益介质 |
| §1.2.1 钨酸盐 |
| §1.2.2 钒酸盐 |
| §1.2.3 硝酸盐 |
| §1.2.4 钼酸盐 |
| §1.3 固态拉曼激光器研究现状 |
| §1.3.1 斯托克斯拉曼激光器 |
| §1.3.2 拉曼黄橙光激光器 |
| §1.4 本论文的主要研究内容 |
| 参考文献 |
| 第二章 α-BaTeMo_2O_9晶体Raman光谱分析 |
| §2.1 α-BaTeMo_2O_9晶体简介 |
| §2.1.1 晶体结构 |
| §2.1.2 晶体的热学和光学性质 |
| §2.2 α-BaTeMo_2O_9晶体振动模的对称性分析 |
| §2.3 α-BaTeMo_2O_9晶体偏振Raman光谱分析 |
| §2.3.1 α-BaTeMo_2O_9晶体偏振拉曼光谱测试 |
| §2.3.2 α-BaTeMo_2O_9晶体偏振拉曼散射效率计算 |
| §2.3.3 α-BaTeMo_2O_9晶体振动模式指认 |
| §2.4 本章小结 |
| 参考文献 |
| 第三章 α-BaTeMo_2O_9晶体一阶Stokes拉曼激光器 |
| §3.1 α-BaTeMo_2O_9晶体拉曼增益系数测量 |
| §3.2 一阶拉曼散射速率方程建立 |
| §3.3 α-BaTeMo_2O_9晶体拉曼激光器实验研究 |
| §3.3.1 闪光灯泵浦Nd：YAG/α-BaTeMo_2O_9拉曼激光器 |
| §3.3.2 脉冲LD泵浦Nd：YAG/Cr~(4+)：YAG/α-BaTeMo_2O_9拉曼激光器 |
| §3.3.3 侧面泵浦Nd：YLF声光调Q α-BaTeMo_2O_9一阶拉曼激光器 |
| §3.4 本章小结 |
| 参考文献 |
| 第四章 α-BaTeMo_2O_9晶体二阶Stokes拉曼激光器 |
| §4.1 侧面泵浦Nd：YLF声光调Q α-BaTeMo_2O_9二阶拉曼激光器 |
| §4.2 α-BaTeMo_2O_9晶体双波长拉曼激光器 |
| §4.3 本章小结 |
| 参考文献 |
| 第五章 α-BaTeMo_2O_9晶体三阶Stokes拉曼激光器 |
| §5.1 拉曼散射过程晶体的热效应分析 |
| §5.1.1 激光晶体的热透镜效应分析 |
| §5.1.2 拉曼增益介质的热透镜效应分析 |
| §5.2 1.5 μmα-BaTeMo_2O_9晶体三阶Stokes拉曼激光器 |
| §5.3 本章小结 |
| 参考文献 |
| 第六章 全文总结 |
| §6.1 研究的主要内容和结论 |
| §6.2 不足之处及有待进一步研究的问题 |
| 致谢 |
| 攻读学位期间参加的项目、获得的奖励及发表的学术论文 |
| 附发表论文两篇 |
| 学位论文评阅及答辩情况表 |
（3）飞秒激光诱导晶体形成及其机理的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 目录 |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 引言 |
| 1.2 飞秒激光的产生与发展 |
| 1.3 飞秒激光诱导材料微结构研究进展 |
| 1.3.1 飞秒激光诱导金属材料微结构研究进展 |
| 1.3.2 飞秒激光诱导玻璃材料微结构研究进展 |
| 1.3.3 飞秒激光诱导晶体材料微结构研究进展 |
| 1.3.4 飞秒激光诱导其它材料功能微结构的研究进展 |
| 1.4 玻璃与晶体结构比较 |
| 1.4.1 玻璃的无规则网络结构 |
| 1.4.2 晶体的周期性排列结构 |
| 1.4.3 玻璃的亚稳态与飞秒激光的强场 |
| 1.4.4 非线性光学晶体材料科学的产生与发展 |
| 1.5 本论文的主要研究内容 |
| 1.6 本章小结 |
| 1.7 参考文献 |
| 第二章 飞秒激光诱导硼酸盐玻璃微结构 |
| 2.1 引言 |
| 2.2 激光共焦显微拉曼光谱仪 |
| 2.3 硼酸盐玻璃与偏硼酸钡晶体的结构与基团情况 |
| 2.3.1 硼酸盐玻璃的结构和基团情况 |
| 2.3.2 偏硼酸钡晶体结构及基元特征 |
| 2.4 玻璃样品的制备 |
| 2.5 飞秒激光系统 |
| 2.6 飞秒激光诱导硼酸盐玻璃形成晶体 |
| 2.6.1 飞秒激光辐照硼酸盐玻璃 |
| 2.6.2 飞秒激光辐照硼酸盐玻璃的拉曼分析 |
| 2.7 飞秒激光诱导硼酸盐玻璃形成线状晶体 |
| 2.8 飞秒激光诱导硼酸盐玻璃产生晶体的相变 |
| 2.9 飞秒激光诱导硼酸盐玻璃微结构情况分析 |
| 2.9.1 径向方向上的微结构变化 |
| 2.9.2 深度方向上的微结构变化 |
| 2.9.3 焦平面上微结构变化 |
| 2.10 本章小结 |
| 2.11 参考文献 |
| 第三章 飞秒激光诱导钛酸盐玻璃微结构 |
| 3.1 引言 |
| 3.2 钛酸盐玻璃、二氧化钛晶体与钛酸钡晶体的结构与性质 |
| 3.2.1 钛酸盐玻璃 |
| 3.2.2 二氧化钛晶体 |
| 3.2.3 钛酸钡晶体 |
| 3.3 实验方法 |
| 3.3.1 玻璃样品的制备 |
| 3.3.2 飞秒激光辐照钛酸盐玻璃 |
| 3.4 飞秒激光辐照钛酸盐玻璃产生晶体 |
| 3.4.1 飞秒激光在钛酸盐玻璃内诱导晶体 |
| 3.4.2 飞秒激光在钛酸盐玻璃内诱导晶体分层结构 |
| 3.5 本章小结 |
| 3.6 参考文献 |
| 第四章 飞秒激光在铌酸盐玻璃内诱导铌酸锂晶体 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 铌酸锂晶体及其结构特点 |
| 4.2.1 铌酸锂晶体简介 |
| 4.2.2 铌酸锂晶体结构特点 |
| 4.3 铌酸盐玻璃结构和基团情况 |
| 4.4 实验方法 |
| 4.5 实验结果与讨论 |
| 4.6 本章小结 |
| 4.7 参考文献 |
| 第五章 飞秒激光诱导晶体微结构 |
| 5.1 引言 |
| 5.2 飞秒激光辐照高温相偏硼酸钡晶体产生相变 |
| 5.2.1 偏硼酸钡晶体的两相与其结构特征 |
| 5.2.2 实验方法 |
| 5.2.3 实验结果及讨论 |
| 5.3 飞秒激光诱导铌酸锂晶体微结构 |
| 5.3.1 实验方法 |
| 5.3.2 实验结果及讨论 |
| 5.4 本章小结 |
| 5.5 参考文献 |
| 第六章 飞秒激光诱导玻璃与晶体微结构的理论分析 |
| 6.1 引言 |
| 6.2 光电离与雪崩电离 |
| 6.3 等离子体的自由载流子吸收 |
| 6.4 微爆炸与动态平衡 |
| 6.5 温度分布 |
| 6.6 基团重组 |
| 6.7 缓慢相变 |
| 6.8 空洞形成 |
| 6.9 重复率的影响与微腔阵列的形成 |
| 6.10 本章小结 |
| 6.11 参考文献 |
| 第七章 结论与展望 |
| 7.1 主要结论 |
| 7.2 工作展望 |
| 作者在攻读博士学位期间公开发表的论文 |
| 致谢 |
（4）高温拉曼光谱创新技术、光谱计算和在无机化合物微结构研究中的应用（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 目录 |
| 前言 |
| 第一章 高温下微结构研究的意义和方法选择 |
| 1.1 研究高温下微结构的意义 |
| 1.2 钢铁冶金学中研究熔渣的意义 |
| 1.3 高温下凝聚态微结构实验研究方法的选择 |
| 1.3.1 X-ray衍射(散射) |
| 1.3.2 核磁共振谱(NMR) |
| 1.3.3 拉曼散射光谱原理、常规技术和应用 |
| 1.3.4 各种微结构测试方法的简略比较 |
| 1.4 高温下凝聚态微结构模拟计算方法的选择 |
| 1.4.1 量子化学计算 |
| 1.4.2 经典力学基础上的分子模拟——MM和MD |
| 1.4.3 耦合计算方法 |
| 1.4.4 Gaussian98软件计算拉曼光谱的要点 |
| 1.5 本章小结 |
| 参考文献 |
| 第二章 高温拉曼光谱创新技术的开发 |
| 2.1 高温拉曼光谱(HTRS)技术类型的选择 |
| 2.1.1 锁相(相敏)放大技术 |
| 2.1.2 紫外高温拉曼光谱技术 |
| 2.1.3 共焦显微空间分辨技术 |
| 2.1.4 累积时间分辨技术 |
| 2.2 上海大学高温拉曼光谱技术 |
| 2.2.1 JYU1000型拉曼光谱仪的基本条件及高温拉曼测量的前期尝试 |
| 2.2.2 按累积时间分辨原则改造后的SU-HTRS技术 |
| 2.2.3 累积时间分辨法的误差分析及对策 |
| 2.2.4 SU-HTRS谱仪测定的实例 |
| 2.3 上海大学累积时间和空间分辨耦合型高温拉曼谱仪(SU-HTRS) |
| 2.3.1 CCD和ICCD |
| 2.3.2 累积时间分辨和空间分辨的耦合 |
| 2.3.3 引入紫外激光和斜照射的作用 |
| 2.4 本章小结 |
| 参考文献 |
| 第三章 硅酸盐微结构研究 |
| 3.1 前人的研究工作 |
| 3.1.1 零级微结构 |
| 3.1.2 一级微结构 |
| 3.1.3 次级和多重微结构的研究及评论 |
| 3.2 晶态下次级和多重微结构拉曼光谱的量化计算 |
| 3.2.1 背景和意义 |
| 3.2.2 晶态下次级和多重微结构拉曼光谱特征的量化计算 |
| 3.2.3 用晶态下的研究结果预测玻璃态和熔态微结构的特点 |
| 3.2.4 晶态下研究结果的表述及讨论 |
| 3.3 二元硅酸盐晶体和玻璃的拉曼光谱及其分析 |
| 3.3.1 Na_2O-SiO_2系的常温谱图 |
| 3.3.2 K_2O-SiO-2系的常温谱图 |
| 3.3.3 R_2O-SiO_2玻璃中不同阳离子(R=Li,Na,K,Rb,Cs)的作用 |
| 3.3.4 CaO-SiO_2系晶体和玻璃的常温光谱图 |
| 3.4 不同温度下二元硅酸盐拉曼光谱的变化 |
| 3.4.1 高温下Na_2O-SiO_2系拉曼光谱的变化 |
| 3.4.2 高温下CaO-SiO_2系拉曼光谱的变化 |
| 3.5 本章小结 |
| 参考文献 |
| 第四章 其它无机化合物微结构和相变的研究 |
| 4.1 磷酸盐 |
| 4.1.1 P_2O_5和磷酸盐中P-O四面体特点的理论探讨 |
| 4.1.2 Na_3PO_4,Na_4P_2O_7和NaPO_3晶体 |
| 4.1.3 升温对Na_3PO_4拉曼谱和微结构的影响 |
| 4.1.4 Na_5P_3O_(10)高温拉曼光谱及熔体结构 |
| 4.2 硼酸盐 |
| 4.2.1 硼酸盐微结构的一些特点 |
| 4.2.2 LiBO_2 |
| 4.2.3 Li_2B_4O_7 |
| 4.2.4 β-BBO晶体相变及其熔体 |
| 4.3 亚硝酸盐 |
| 4.4 碳酸盐 |
| 4.5 ZrO_2和用Y_2O_3稳定的ZrO_2 |
| 4.5.1 ZrO_2 |
| 4.5.2 含Y_2O_3稳定的ZrO_2 |
| 4.6 TiO_2 |
| 4.6.1 锐钛矿型TiO_2 |
| 4.6.2 金红石型TiO_2 |
| 4.7 纳米PbTiO_3 |
| 4.7.1 纳米PbTiO_3的制备与表征 |
| 4.7.2 PbTiO_3纳米晶的拉曼光谱 |
| 4.7.3 PbTiO_3纳米晶的高温原位拉曼光谱 |
| 4.8 熔体法TeO_2晶体生长边界层 |
| 4.8.1 TeO_2分子和晶体的概况 |
| 4.8.2 前人的拉曼光谱研究结果 |
| 4.8.3 常温α-TeO_2晶体的拉曼光谱 |
| 4.8.4 实时晶体生长边界层 |
| 4.9 本章小结 |
| 参考文献 |
| 作者在读期间学术职务和活动,承担研究项目,获奖和发表论文 |
| 致谢 |
| 附录一 表格题录 |
| 附录二 图文题录 |
| 附录三 物理量单位表 |
（5）飞秒激光与大气、玻璃以及晶体相互作用若干现象的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 强激光的发展历史及研究意义 |
| 1.2 强激光和物质相互作用的概述 |
| 1.3 超短超强激光场与物质的相互作用中的各种现象 |
| 1.4 本论文的工作 |
| 第二章 飞秒激光在大气中非线性传输 |
| 2.1 飞秒激光在介质中传输时非线性效应 |
| 2.1.1 光克尔效应 |
| 2.1.2 光束自聚焦 |
| 2.1.3 小尺度自聚焦 |
| 2.1.4 自相位调制 |
| 2.1.5 脉冲的扭曲与破裂现象 |
| 2.2 飞秒激光在大气中的非线性传输 |
| 2.3 空气中飞秒脉冲传输产生的光谱的横向分部 |
| 2.4 本章小结 |
| 第三章 飞秒红外激光在玻璃内诱导功能晶体的生成 |
| 3.1 喇曼(Raman)光谱学原理及其发展 |
| 3.1.1 喇曼散射现象概述 |
| 3.1.2 喇曼散射理论解释 |
| 3.1.3 激光喇曼(Raman)光谱 |
| 3.2 实验装备 |
| 3.2.1 样品制备 |
| 3.2.2 飞秒激光系统 |
| 3.2.3 共焦喇曼谱仪 |
| 3.2.4 实验采用的分析手段 |
| 3.3 800nm飞秒激光在硼酸盐和钛酸盐玻璃中诱导功能晶体的产生 |
| 3.3.1 800nm飞秒激光在硼酸盐玻璃内诱导β-BaB_2O_4晶体 |
| 3.3.2 800un飞秒激光在钛酸盐玻璃内诱导锐钛矿和Ba_2TiO_4晶体 |
| 3.4 本章小结 |
| 第四章 飞秒激光与晶体的相互作用 |
| 4.1 激光晶体的发展 |
| 4.2 红外飞秒激光辐照过的α-BaB_2O_4晶体相变的喇曼光谱研究 |
| 4.3 40%Yb掺杂的YAP晶体的浮区法生长 |
| 4.3.1 浮区法生长晶体介绍 |
| 4.3.2 高浓度Yb掺杂的YAP晶体的浮区法生长 |
| 4.4 本章小结 |
| 第五章 结果和讨论 |
| 参考文献 |
| 作者在攻读博士学位期间公开发表的论文 |
| 致谢 |
（6）含铁分子筛中不同铁物种的紫外拉曼光谱研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| 扩展摘要 |
| Abstract |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 含铁杂原子分子筛的结构,表征手段及其在催化中的应用 |
| 1.1.1 分子筛与含过渡金属杂原子分子筛的介绍 |
| 1.1.1.1 沸石分子筛研究简史 |
| 1.1.1.2 ZSM-5 分子筛 |
| 1.1.1.3 含杂原子分子筛 |
| 1.1.2 含铁杂原子分子筛:结构以及催化性质 |
| 1.1.2.1 酸催化反应 |
| 1.1.2.2 氧化脱氢反应 |
| 1.1.2.3 氮氧化合物(NOx)的分解 |
| 1.1.2.4 甲烷与苯的选择氧化 |
| 1.1.3 含铁杂原子分子筛研究中的常用表征手段 |
| 1.1.4 含铁分子筛中铁物种的结构与催化性能的关系 |
| 1.1.4.1 孔道表面双核/双聚铁-氧物种? |
| 1.1.4.2 孔道表面孤立/高度分散的单核铁-氧物种(Isolated Ferro-oxo) |
| 1.2 紫外共振拉曼光谱方法:原理、实验装置及在催化中的应用 |
| 1.2.1 拉曼散射与拉曼光谱研究发展简史 |
| 1.2.2 拉曼散射的经典解释与量子解释 |
| 1.2.3 共振拉曼效应:量子力学分析 |
| 1.2.4 紫外共振拉曼光谱方法 |
| 1.2.4.1 紫外拉曼光谱方法的原理 |
| 1.2.4.2 紫外拉曼光谱仪的实验装置图 |
| 1.2.4.3 紫外拉曼光谱在催化研究中的应用 |
| 1.3 研究思路与目标 |
| 参考文献 |
| 第二章 实验部分 |
| 2.1 各种含铁分子筛的合成 |
| 2.1.1 铁硅分子筛Fe-silicalite的合成 |
| 2.1.2 离子交换法合成负载型Fe |
| 2.1.3 含铁的介孔材料Fe-SBA-15 的合成 |
| 2.2 催化剂的表征 |
| 2.2.1 紫外拉曼光谱 |
| 2.2.2 元素分析 |
| 2.2.3 紫外可见漫反射 |
| 2.2.4 X射线衍射 |
| 2.2.5 热重与差热分析 |
| 2.2.6 ESR |
| 2.2.7 IR |
| 2.3 甲烷选择氧化反应 |
| 参考文献 |
| 第三章 含铁分子筛中骨架位铁物种的鉴定 |
| 3.1 引言 |
| 3.2 骨架位铁物种的特征共振增强拉曼光谱 |
| 3.3 不同的后处理过程后分子筛中骨架铁物种的变化 |
| 3.4 不同铁含量的铁硅分子筛的紫外拉曼光谱图 |
| 3.5 其它含铁分子筛中骨架位铁物种的紫外拉曼光谱表征 |
| 3.6 结论 |
| 参考文献 |
| 第四章 含铁分子筛中表面铁物种的检测 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 铁硅分子筛中表面高分的铁物种的结构 |
| 4.3 表面铁物种与分子筛骨架的相互作用 |
| 4.4 表面负载的含铁分子筛中的高分散铁物种的表征 |
| 4.5 含铁介孔材料Fe-SBA-15中表面铁物种的可能结构 |
| 4.6 结论 |
| 参考文献 |
| 第五章 水热合成过程中铁硅分子筛骨架位铁物种的演化 |
| 5.1 引言 |
| 5.2 酸性含氟体系晶化过程中铁物种的演化 |
| 5.3 碱性非含氟体系晶化过程中骨架位铁物种的演化 |
| 5.4 不同骨架位铁物种演化机制产生原因的初步分析 |
| 5.5 不同合成方法对非骨架位铁物种的影响 |
| 5.6 结论 |
| 参考文献 |
| 第六章结论 |
| 作者简介 |
| 硕士期间发表文章目录 |
| 致谢 |
四、偏硼酸钡晶体喇曼光谱的群论分析（论文参考文献）
- [1]钽铌酸钾钠单晶结构相变及电光性能研究[D]. 桑士晶. 哈尔滨工业大学, 2019(01)
- [2]新型α-BaTeMo2O9晶体拉曼激光器研究[D]. 刘善德. 山东大学, 2014(10)
- [3]飞秒激光诱导晶体形成及其机理的研究[D]. 陈彬. 上海大学, 2006(04)
- [4]高温拉曼光谱创新技术、光谱计算和在无机化合物微结构研究中的应用[D]. 尤静林. 上海大学, 2006(04)
- [5]飞秒激光与大气、玻璃以及晶体相互作用若干现象的研究[D]. 鲁波. 上海大学, 2005(02)
- [6]含铁分子筛中不同铁物种的紫外拉曼光谱研究[D]. 连宇翔. 中国科学院研究生院（大连化学物理研究所）, 2004(08)
- [7]低温相偏硼酸钡晶体的红外反射光谱[J]. 杨延勇,张光寅,吴柏昌. 物理学报, 1987(03)
- [8]偏硼酸钡晶体晶格振动的群论分析与喇曼光谱[J]. 张光寅,杨延勇,吴柏昌. 光学学报, 1985(06)
- [9]β-BaB2O4晶体的红外反射光谱[J]. 杨延勇,张光寅. 红外研究, 1984(04)
- [10]偏硼酸钡晶体喇曼光谱的群论分析[A]. 张光寅,杨延勇. 第二届全国光散射学术会议论文集（上）, 1983